прибор для измерения характеристик ядерных излучений и элементарных частиц (интенсивности излучения, энергии частиц, времени жизни нестабильных ядер и частиц), основным элементом которого является Сцинтилляционный счётчик. Возможность измерения энергии С. с. связана с зависимостью интенсивности свечения (светового выхода) сцинтиллятора от энергии, потерянной в нём частицей. Для сильно ионизующих частиц (α-частиц, осколков деления ядер) и частиц малых энергий (ε ≤ 1Мэв) наилучшими спектрометрическими характеристиками обладает кристалл NaI, активированный Tl [NaI (Tl)], который имеет линейную зависимость светового выхода от энергии частицы для электронов с энергией ε ≤ 1 кэв и для протонов с энергией ε ≤ 0,4 Мэв, а также инертные газы.

Для исследования γ-квантов и электронов высоких энергий NaI (Tl) в качестве сцинтиллятора также является наиболее подходящим, так как он обладает высокими плотностью (3,67 г/см³) и эффективным атомным номером. Высокий световой выход и хорошая прозрачность позволяют получить в С. с. хорошую разрешающую способность по энергии. При толщине кристалла 50 см разрешающая способность Δε даётся формулой

.

Для электронов и γ-квантов с энергией ε Сцинтилляционный спектрометр 1 Гэв Δε достигает 1\%.

В физике высоких энергий для измерения энергии налетающей частицы ε Сцинтилляционный спектрометр 10-100 Гэв иногда используются гигантские секционированные С. с. полного поглощения, в которых масса сцинтиллятора достигает десятков и сотен тонн. Измерение полной выделенной энергии в ядерном каскаде позволяет определить энергию налетающей частицы с точностью, достигающей ± 10\%.

Благодаря высокой эффективности регистрации различных частиц и излучений, а также быстродействию, С. с. нашёл широкое применение в ядерной спектроскопии (См. Ядерная спектроскопия) и спектроскопии частиц высоких энергий. В области малых энергий (≤ 1 Мэв) С. с. уступают в энергетическом разрешении пропорциональным счётчикам (См. Пропорциональный счётчик) и полупроводниковым детекторам (См. Полупроводниковый детектор).

Лит. см. при ст. Сцинтилляционный счётчик.

В. С. Кафтанов.

в широком смысле - устройство для измерений функции распределения некоторой физической величины f по параметру х. Функция f(x) может определять распределение электронов по скоростям (Бета-спектрометр), атомов по массам (масс-спектрометр (См. Масс-спектрометры)), гамма-квантов по энергиям (Гамма-спектрометр), энергии световых потоков по длинам волн λ (оптический спектрометр) и т. п. В узком смысле С. называют Спектральные приборы для измерений оптических спектров f(λ) с помощью фотоэлектрических приёмников излучения.

научная дисциплина, разрабатывающая теорию и методы измерений спектров. В оптическом диапазоне длин волн С. объединяет разделы прикладной спектроскопии (См. Спектроскопия), метрологии (См. Метрология) и теории линейных систем. С. служит для обоснования выбора принципиальных схем спектральных приборов (См. Спектральные приборы) и оптимизации методов расчёта.

Лит.: Харкевич А. А., Спектры и анализ, М. - Л., 1952; Хургин Я. И., Яковлев В. П., Финитные функции в физике и технике, М., 1971.

прибор для измерения спектра гамма-излучения (См. Гамма-излучение). В большинстве Г.-с. энергия и интенсивность потока -γ-квантов определяются не непосредственно, а измерением энергии и интенсивности потока вторичных заряженных частиц, возникающих в результате взаимодействия γ-излучения с веществом. Исключение составляет кристалл-дифракционный Г.-с., непосредственно измеряющий длину волны -γ-излучения (см. ниже).

Основными характеристиками Г.-с. являются эффективность и разрешающая способность. Эффективность определяется вероятностью образования вторичной частицы и вероятностью её регистрации. Разрешающая способность Г.-с. характеризует возможность разделения двух гамма-линий, близких по энергии. Мерой разрешающей способности обычно служит относительная ширина линии, получаемой при измерении монохроматического γ-излучения; количественно она определяется отношением ΔE/E, где E - энергия вторичной частицы, ΔE - ширина линии на половине её высоты (в энергетических единицах) (см. Ширина спектральных линий).

В магнитных Г.-с. вторичные частицы возникают при поглощении γ-квантов в т. н. радиаторе; их энергия измеряется так же, как и в магнитном Бета-спектрометре (рис. 1).

Величина магнитного поля Н в спектрометре и радиус ρ кривизны траектории электронов определяют энергию ε электронов, регистрируемых детектором. Если радиатор изготовлен из вещества с малым атомным номером, то вторичные электроны образуются в основном в результате комптон-эффекта (См. Комптона эффект), если радиатор изготовлен из тяжёлого вещества (свинец, уран), а энергия γ-квантов невелика, то вторичные электроны будут возникать главным образом вследствие Фотоэффекта. При энергиях hv ≥ 1,02 Мэв становится возможным образование гамма-квантами электронно-позитронных пар. На рис. 2 изображен магнитный парный Г.-с. Образование пар происходит в тонком радиаторе, расположенном в вакуумной камере. Измерение суммарной энергии электрона и позитрона позволяет определить энергию -γ-кванта. Магнитные Г.-с. обладают высокой разрешающей способностью (обычно порядка 1\% или долей \%), однако эффективность таких Г.-с. невелика, что приводит к необходимости применять источники γ-излучения высокой активности.

В сцинтилляционных Г.-с. вторичные электроны возникают при взаимодействии γ-квантов со сцинтиллятором (См. Сцинтилляторы) (веществом, в котором вторичные электроны возбуждают флюоресценцию). Световая вспышка преобразуется в электрический импульс с помощью фотоэлектронного умножителя (См. Фотоэлектронный умножитель) (ФЭУ, рис. 3), причём величина сигнала, создаваемого ФЭУ, пропорциональна энергии электрона и, следовательно, связана с энергией γ-кванта. Для измерения распределении сигналов по амплитуде используются специальные электронные устройства - амплитудные анализаторы (см. Ядерная электроника).

Эффективность сцинтилляционного Г.-с. зависит от размеров сцинтиллятора и при не очень большой энергии может быть близка к 100\%. Однако его разрешающая способность невысокая. Для γ-квантов с энергией 662 кэв ΔE/E ≥ 6\% и уменьшается с увеличением энергии E примерно как E^-1/2 (подробнее см. Сцинтилляционный спектрометр).

Действие полупроводниковых Г.-с. основано на образовании γ-излучением в объёме полупроводникового кристалла (обычно Ge с примесью Li) электронно-дырочных пар. Возникающий при этом заряд собирается на электродах и регистрируется в виде электрического сигнала, величина которого определяется энергией γ-квантов (рис. 4). Полупроводниковые Г.-с. обладают весьма высокой разрешающей способностью, что обусловлено малой энергией, расходуемой на образование одной электронно-дырочной пары. Для hv = 662 кэв ΔE/E Гамма-спектрометр 0,5\%. Эффективность полупроводниковых Г.-с. обычно ниже, чем сцинтилляционных Г.-с., т. к. γ-излучение в Ge поглощается слабее, чем, например, в сцинтилляционном кристалле NaJ. Кроме того, размеры используемых полупроводниковых детекторов пока ещё невелики. К недостаткам полупроводниковых Г.-с. следует отнести также необходимость их охлаждения до температур, близких к температуре жидкого азота (подробнее см. Полупроводниковый спектрометр).

Наивысшую точность измерения энергии γ-квантов обеспечивают кристалл-дифракционные Г.-с., в которых непосредственно измеряется длина волны γ-излучения. Такой Г.-с. аналогичен приборам для наблюдения дифракции рентгеновских лучей. Излучение, проходя через кристалл кварца или кальцита, отражается плоскостями кристалла в зависимости от его длины волны под тем или иным углом и регистрируется фотоэмульсией или счётчиком фотонов. Недостаток таких Г.-с. - низкая эффективность.

Для измерения спектров γ-излучения низких энергии (до 100 кэв) нередко применяются пропорциональные счётчики (См. Пропорциональный счётчик), разрешающая способность которых в области низких энергий значительно выше, чем у сцинтилляционного Г.-с. При hv > 100 кэв пропорциональные счётчики не используются из-за слишком малой эффективности. Измерение спектра γ-излучения очень больших энергий осуществляется с помощью ливневых детекторов, которые измеряют суммарную энергию частиц электронно-позитронного ливня, вызванного γ-kвантом высокой энергии. Образование ливня обычно происходит в радиаторе очень больших размеров (которые обеспечивают полное поглощение всех вторичных частиц). Вспышки флюоресценции (или черенковского излучения) регистрируются с помощью ФЭУ (см. Черенковский счётчик).

В некоторых случаях для измерения энергии γ-квантов используется процесс фоторасщепления дейтрона. Если энергия γ-кванта превосходит энергию связи дейтрона (Гамма-спектрометр 2,23 Мэв), то может произойти расщепление дейтрона на протон и нейтрон. Измеряя кинетич. энергии этих частиц, можно определить энергию падающих γ-квантов.

Лит.: Альфа-, бета- и гамма-спектроскопия, пер. с англ., под ред. К. Зигбана, в. 1, М., 1969; Методы измерения основных величин ядерной физики, пер. с англ., М., 1964; Калашникова В. И., Козодаев М. С., Детекторы элементарных частиц, М., 1966 (Экспериментальные методы ядерной физики, ч. 1).

В. П. Парфенова, Н. Н. Делягин.

Рис. 1. Схематическое изображение магнитного гамма-спектрометра. В магнитном поле Н, направленном перпендикулярно плоскости рисунка, вторичные электроны движутся по окружностям, радиусы которых определяются энергией электронов и полем Н. При изменении поля детектор регистрирует электроны разных энергий. Штриховкой показана защита из свинца.

Рис. 2. Схематическое изображение парного гамма-спектрометра. В однородном магнитном поле Н, направленном перпендикулярно плоскости чертежа, электроны и позитроны движутся по окружностям в противоположных направлениях.

Рис. 3. Схема сцинтилляционного гамма-спектрометра.

Рис. 4. Схема полупроводникового гамма-спектрометра.